带有半整数自旋生成器的Poincaré组的扩展被明确构造。 我们开始讨论三个时空维度的情况，并且作为一种应用，它表明可以拟定超重力，以便将该结构作为其局部规范对称性加以合并。 由于代数允许使用非平凡的卡西米尔算子，因此该理论可以用与Chern-Simons作用使庞加莱群的扩展相关的规范场来描述。 代数还显示出了无穷维的非线性扩展，在费米离子自旋3/2生成器的情况下，对应于WB 2的两个副本的收缩子集。 最后，我们展示了如何使用半整数自旋生成器扩展d≥3维的Poincaré组。

我们计算了LHC在质子-质子碰撞中J / ψ介子的半排他性产生的质子的电磁解离和衍射解离。 在s = 7and13 TeV下，计算了缺失质量（MX）或仅与J / ψ介子有关的单粒子变量的几个微分分布。 将横截面和分布与纯排他反应ppâppJ/ ψ的横截面进行比较。 我们显示了相应的比率作为J / ψ介子速度的函数。 我们比较了纯电磁质子和纯衍射质子激发/离解的分布。 我们预测了相似数量级的电磁和衍射激励的横截面。

游离铁离子制剂中的杂合弦模型产生了一些迄今为止最现实的弦模型，它们具有N = 1时空超对称性。 大型强子对撞机缺乏超对称性的证据激起了人们对非超对称异性串真空的兴趣。 我们探索在这种情况下可以从准现实的自由费米子模型中学到什么。 我们表明，与不现实的例子相比，家庭数量少的建筑会导致先验的太子琴生产部门激增，后者通常可能只包含一个这样的部门。 原因是在实际情况下，内部六维空间被分割为较小的单元。 我们提供了一个准逼真的，非超对称，非速动，杂散串真空的示例，并将其无质量谱的结构与相应的超对称真空进行了比较。 尽管在某些领域中超对称性被明确打破了，例如，玻色子和费米子系产生了无质量的块状态，但其他领域，尤其是那些导致手性家族的领域，继续表现出费米玻色变性。 在这些扇区中，与超对称情况相比，无质量频谱仅在某些局部或全局U（1）电荷上有所不同。 我们讨论了在这些模型中获得无质量水平的nb = nf的条件。 我们的示例模型包含一个异常的U（1）对称性，该字符串在弦摄动理论中以一个循环的顺序生成了一个diagram图。 我们推测，这个diagram图可能会抵消由单环非消失真空能生成的对应图，并且在这

我们使用Uq（sl2）的半圈不可约表示，在Heisenberg XXZ spin-1 / 2链的无间隙（|Δ|≤1）态中构造拟局部守恒电荷。 这些表示的特征是梯形算子的周期性作用，梯形算子充当上述代数的生成器。 与以前构造的守恒电荷不同，新的守恒电荷不会保留磁化强度，即它们不具有哈密顿量的U（1）对称性。 讨论了由U（1）打破量子猝灭所导致的弛豫动力学中的应用可能性。

半城镇化与二三产业初次分配的实证研究--基于农民工对二三产业经济增长的贡献与分享，佐赫，孙正林，半城镇化是我国城镇化进程中的一个特殊现象，农民工群体在对城镇二三产业经济发展做出巨大贡献的同时，其自身在城镇化红利分配中

在这项工作中，我们研究了包含牛顿流体的五边形腔中的热对流不稳定性。 设置有侧面开口的空腔通过恒定的热通量从上方均匀加热。 因此，利用由涡度和流函数变量构成的非稳态自然对流方程，可以对炎热气候经典栖息地的自然通风现象进行数值分析。 提出了在高瑞利数下二维层流自然对流的有限体积预测。 结果表明，进入的新鲜空气和热空气排放从对流开始较晚开始。 随着时间的流逝，这种现象加剧，不稳定的产生促进了温度的均匀化，这意味着消除了非常冷和非常热的区域。 但是，进入的新鲜空气和热空气膨胀之间的竞争会导致热锋面永久位移。 进入的新鲜空气和流出的热空气在开口处的横截面是随时间变化的，并且新鲜空气的渗透深度由源自孔的大对流单元突出显示。 Nusselt数的非单调变化不仅反映了流的多单元性质，还表达了由于新鲜空气而使活动壁损失的热量。

地震灾害的严重性使得人们越来越重视房屋的抗震设计,在普遍使用计算机软件进行设计的条件下,如何严格执行国家标准《建筑抗震设计规范》GB50011-2010就要求仔细考察与检验所用的软件执行规范要求、特别是构造要求的程度。建筑抗震设计主要由地震作用取值、抗震计算和构造措施三方面组成。因为构造措施要求繁多、有些规定不易理解,人们对其往往重视不够,再加上很多计算机设计软件考虑构造要求不全面,造成很多设计达不到规范的构造要求。文中通过工程实例显示了CRSC软件在框架柱设计中执行抗震规范构造要求的详细程度和CRSC软件执行规范抗震构造要求的结果。

大型强子对撞机的精确测量是对直接新物理搜索的补充。 迪布森过程的高能量分布[WW，WZ，V（W，Z）h]是一个有希望的地方，随着数据的积累，灵敏度可能会大大提高。 我们专注于半轻质子的最终状态，并对LHC的未来运行范围进行了预测，其综合光度为300 fb-1和3 ab-1。 在WV的半轻通道中，我们结合了W和Z及其衰减产物的运动分布，以选择纵向极化的W和Z以增强灵敏度。 该通道中的测量可以超过LEP精度测量的灵敏度，并且比HL-LHC h→Zγ测量更灵敏。 与完全轻子通道相比，通过有效抑制可还原的背景和系统误差，半轻子通道的覆盖范围会更好。 我们还考虑了在不同的新物理场景中新物理质量规模的范围，包括强相互作用的希格斯（SILH），强耦合的多极相互作用（Remedios）以及部分复合费米子模型的类别。

在相对论夸克模型的框架下，基于准势方法，计算了将弱D和Ds过渡到轻伪标量和矢量介子的参数。 特别注意相对论效应的系统说明，包括介子波函数从其余部分转换到移动参考系以及中间负能量状态的贡献。 形状因子通过介子波函数的重叠积分表示，该积分取自以前的介子谱研究。 它们在传递的动量q2的整个范围内计算。 给出了方便准确地复制数值结果的形状因数的参数化。 所获得的形状因子值及其在q2 = 0处的比率与从实验数据中提取的值非常吻合。 根据这些形状因子和螺旋形式，计算D和Ds介子的差分和总半瘦子衰减率，以及不同的不对称性和极化参数。 给出了所得结果与其他理论计算和实验数据的详细比较。

在相对论夸克模型的框架内，基于准势方法，计算了较弱的$$ \ Xi _c \ rightarrow \ Xi（\ Lambda）$$Ξc→Ξ（Λ）过渡的形状因子。 系统地考虑了所有相对论效应，包括重子波函数从其余部分到移动参考系的转换以及中间负能态的贡献。 给出了在整个可接近的运动学范围内可靠地近似形状因子的动量传递$$ q ^ 2 $$ q2依赖性的显式解析表达式。 计算出的形状因数用于评估半瘦身$$ \ Xi _c \ rightarrow \ Xi \ ell \ nu _ \ ell $$Ξℓc→Ξℓνℓ和$$ \ Xi _c \ rightarrow \ Lambda \ ell \ nu _ell $$→c→Λℓνℓ（$$ ell = e，\ mu $$ℓ= e，μ）衰减速率，螺旋度形式主义中的不同不对称性和极化参数。 将获得的结果与可用的实验数据和先前的计算进行比较。