在本文中，我们通过多种方法和在不同的热力学集合（规范/大正则）中分析了爱因斯坦-麦克斯韦-杨-米尔斯-AdS引力（EMYM）中反de-Sitter黑洞的热力学性质。 首先，我们在固定电荷的熵热图中简要概述了该相结构，然后在固定电势集合中研究了此热力学结构。 接下来的相关步骤是回顾非局部可观测量，例如全息纠缠熵和两点相关函数，以表明这两个可观测量在我们的数值精度上均表现出类似于范德华斯的行为，并且在热熵的情况下仅在临界线附近 通过检查麦克斯韦的等面积定律和临界指数来确定固定费用。 根据宏大的规范合奏，我们还发现了这种黑洞的新相结构，其中临界行为在热图像和全息图像中都消失了。

通过直接求解场方程来构造动态爱因斯坦–切恩–西蒙斯引力中的黑洞，而无需借助任何扰动展开。 通过在爱因斯坦-希尔伯特作用上添加一个特定的更高曲率校正：庞特里亚金密度，线性耦合到标量场，可以得到该模型。 旋转的黑洞是爱因斯坦引力的Kerr解的平稳的，轴对称的，渐近平坦的概括，但它们具有非平凡的（奇偶校验）标量场。 它们在地平线上和地平线外都是规则的，并且满足广义的Smarr关系。 我们讨论了自旋和质量分布，视场角速度，人体工学区域以及测地运动的一些基本特性方面与克尔的偏差。 对于足够小的Chern-Simons耦合值，我们的结果与以前使用微扰方法获得的结果相匹配。

IIB型弦论中在K3×T 2上压缩的重音1 / 4-BPS状态通过亚纯Jacobi形式计数。 这些函数的有限部分是混合的模拟雅可比形式，说明了在压实的整个模空间中稳定状态的退化。 在本文中，我们获得了它们的傅立叶系数的精确渐近展开，改进了Hardy-Ramanujan-Littlewood圆方法来处理它们的混合模拟特征。 将该结果与通过将超对称定位技术应用于量子熵函数而获得的极低速重音1 / 4-BPS单中心黑洞的精确熵的低能超重力计算进行了比较。

在这封信中，我们分析性地研究了霍金辐射对Schwarzschild黑洞背景下Dirac粒子的量子相关性和Bell非局部性的影响。 结果表明，当霍金效应几乎不存在时，对应于几乎黑洞的情况，物理可及态的量子性质对于初始情况是相同的。 对于有限的霍金温度T，由于霍金效应产生的热场，可及的量子相关性随T的增加而单调降低，当霍金温度大于固定值时可及的量子非局域性将消失。 Werner状态增长的参数r。 然后，我们分析了量子相关性的重新分布，发现在霍金温度为无限大的情况下，与黑洞完全蒸发的情况相对应，物理可访问状态的量子相关性等于不可访问状态之一。 此外，由于保利排斥原理以及费米·狄拉克（Fermi–Dirac）和玻色—爱因斯坦统计之间的差异，对于狄拉克（Dirac）场，可及的经典相关性随霍金温度的升高而降低，这与标量场不同。 对于贝尔非局部性，我们还发现，对于物理上不可访问的状态，量子非局部性总是灭绝的；当物理上可访问的状态中存在非局部性时，随着霍金效应强度的增加，非局部性的强度会降低。

有人认为，带电的Anti-de Sitter（AdS）黑洞具有与范德华流体系统相似的热力学行为，但前提是将宇宙学常数视为扩展相空间中的热力学变量（压力）。 在本文中，我们从另一角度揭示了带电的AdS黑洞与Van der Waals流体系统之间的深层联系。 我们认为AdS黑洞的质量是电荷Q2而不是标准Q的平方的函数，即M = M（S，Q2，P）。 我们首先用数学方法证明这种观点的改变是合理的，然后询问对于固定的P是否可以根据Q2发生相变。 因此，我们将状态方程写为Q2 = Q2（T，Ψ），其中Ψ（Q2的共轭）是比体积的倒数Ψ= 1 / v。 这使我们能够完成与Van der Waals流体系统带电的AdS黑洞的类比，并推导系统的相变以及临界指数。 我们在这张新图中确定了热力学不稳定性，这与具有物理相关麦克斯韦构造的范德华流体是真正的相似。 因此，我们在Q2-Ψ图中研究了等温线的临界行为，并推导了系统的所有临界指数，并确定了该系统在临界点（Tc，Qc2，）c）处呈现出小到大的黑洞相变。 这种替代观点很重要，因为可以想象给定单个黑洞的这种变化，即获取引起相变的电荷。 最后，我们通过使用热力学

Unity 黑洞 Shader

AdS / CFT对CFT纠缠的理解是基于双重体时空中的HRT表面。 尽管此类表面不必在足够普遍的时空中存在，但maximin构造表明，它们可以在任何光滑的渐近局部AdS时空中找到，而没有视界或仅具有Kasner类奇点。 在这项工作中，我们介绍了锚定到特定边界柯西切片C restricted的受限极大值曲面。 我们表明，当受限的极大值表面位于时空的平滑区域时，结果与原始的非受限的极大值处方相符。 然后，我们使用此构造将HRT表面的存在性定理扩展到其质量通胀奇异性不像Kasner一样的带电或自旋的AdS黑洞。 我们还将讨论与时间无关的带电虫洞中的相关问题。

我们从爱因斯坦-麦克斯韦保形共形耦合标量（EMCS）理论获得标量毛状黑洞，其标量耦合参数α为Maxwell项。 在α= 0的情况下，α= 0 EMCS理论提供了恒定的（带电的）标量毛状黑洞和带电的BBMB（Bocharova-Bronnikov-Melnikov-Bekenstein）黑洞，其中前者在完全扰动下是稳定的，而后者则保持不稳定 因为它属于一个极端的黑洞。 需要注意的是，对于α≠0，不稳定的Reissner-Nordström黑洞无标量头发意味着n = 0（α≥8.019），1（α≥40.84），2（α≥99.89），⋯标量带电黑的无限分支 孔。 另外，对于α> 0，我们从恒定的标量毛状黑洞得到启发，开发了一个带标量的带电黑洞解决方案的单个分支。 最后，我们从α= 0 EMCS理论获得带电的BBMB黑洞数值解。

更高维度的理论承认像超大质量黑洞这样的天体物理天体与标准天体大不相同，并且它们的引力透镜特征与广义相对论背道而驰。 众所周知，由于光子的测地线下降到黑洞中，黑洞阴影是一个暗区，如果检测到黑洞阴影，可以使用黑洞阴影来确定哪种重力理论与观测结果一致。 黑洞周围阴影大小的测量可以帮助评估黑洞度量标准的各种参数。 我们研究了由旋转的五维带电爱因斯坦-麦克斯韦-钱恩-西蒙斯（EMCS）黑洞投射的阴影形状，其特征在于四个参数，即质量，两个自旋和电荷，其中自旋参数 设置为相等。 我们积分了零短程测地线方程，并推导了五维EMCS黑洞阴影的解析公式，以表明黑洞阴影的大小受电荷和自旋影响。 阴影是由变形圆覆盖的暗区，与五维Myers-Perry黑洞相比，阴影的大小随电荷q的增加而减小。 有趣的是，失真随着电荷q的增加而增加。 还讨论了这些参数对五维EMCS黑洞裸奇点阴影形状和大小的影响。

有人建议采用套现式通货膨胀来提供成功的，具有巨大潜力的通货膨胀。 我们讨论了被困的通货膨胀情况下原始黑洞的形成。 我们证明原始的黑洞是在充气过程中自然产生的，具有很强的捕获潜力。 尤其是，我们给出了一种可充胀气的配方，通过该配方，颗粒的产生会引起较大的非高斯曲率摄动，从而导致形成大量恒星质量的原始黑洞。 这些原始的黑洞可能是LIGO探测器通过二元黑洞合并观测到的暗物质。 最后，我们尝试了实现轴突单峰膨胀所需的充胀气潜能，并讨论了由粒子产生产生的引力波。