我们提出了一个新的实验，通过在弹性过程Δeâµe的低Z目标的原子电子上散射高能μ子，来测量类空间区域中电磁耦合常数的运行。 此过程的微分截面，作为平方动量传递t = q2 <0的函数来衡量，提供直接的敏感性对μ介子aLOHLO的前导强子贡献。 通过使用150 GeV的μ子束，平均速率约为1.3×107μon/ s，目前可以在CERN北部地区使用，两年后就可以在aHLO上实现≤0.3％的统计不确定性 数据采集​​。 通过μe散射对aHLO的直接测量将提供独立的确定，可以与类似时间的色散方法竞争，并且可以在标准模型中巩固对muon g -2的理论预测。 因此，这将使我们对费米实验室和J-PARC的未来μg -2实验的测量结果有更坚定的解释。

在有中子和反中微子从核子诱导的核子和高子的准弹性产生中，已经研究了具有和不具有时间反转不变性的第二类电流的影响。 给出了总散射截面（σ）以及最终重子（p，n，Λ，Σ-，Σ0）的极化子的极化的纵向，垂直和横向分量的数值结果。 弱充电电流引起的准弹性（反）中微子-核子散射。 在产生hyper超子（最适合进行偏振测量的情况）的情况下，我们还计算了偏振可观察值和微分散射截面（dσ/ dQ2）的Q2依赖性。 极化可观测物及其对Q2的依赖性的测量提供了一种独立的方法来确定高Q2处的核子-超子跃迁形状因数，从而可以测试弱强子电流的对称性，例如G不变性，T不变性和SU（3） 对称。

在本文中，我提出了一种在LHCb实验中测量矢量玻色子散射（VBS）的策略。 强子对撞机上的典型VBS拓扑结构具有两个速度快的高能量背靠背喷头和两个集中产生的玻色子。 在本文中，我展示了LHCb检测器实际上可以探测这种拓扑。 特别是，仅标记两个喷射流中的一个并结合两个相同符号的轻子，就可以进行即将到来的发光度测量。 我提供了一个说明性事件选择，其中针对VBS及其不可还原的背景计算横截面和微分分布。

我们研究了反应的实验DK不变质谱，B0→D-D0K +（通过BaBar协作测量）和Bs→π+D¯0K-（通过LHCb协作测量），在阈值上方可以看到增强 。 我们表明，这种增强是由于Ds0 *（2317）的存在，它是I（JP）= 0（0+）扇区中的DK绑定状态。 我们采用统一的振幅，并通过重介子手性摄动理论确定了相互作用势。 我们获得质量MDs0 * = 2315-17 + 12-5 + 10MeV，并且还通过Weinberg合成条件表明，在该状态的波动函数中DK分量为PDK = 70-6 + 4- 8 + 4％，其中第一个（第二个）错误是统计性（系统性）。

我们使用最近开发的相对论介子交换电流模型来计算2p-2h通道中12 C的（νμ，μ-）散射中子-质子和质子-质子的产率。 我们使用相对论的费米气体模型针对从中到高动量传递的不同运动学计算响应函数和横截面。 与质子-质子对相比，我们发现初始状态中的中子-质子构型有很大贡献。 在改变电荷的中微子散射的情况下，质子-质子发射（即初始状态下的np）的2p-2h横截面比中子-质子发射（即初始状态下的两个中子）大2p-2h截面。 （ω，q）依赖因子。 在我们的模型中，仅通过介子交换电流（主要是Δ等压线电流）产生了不同种类的核子对的不同发射概率。 我们还分析了其他影响，包括交换贡献以及轴向和矢量电流的影响。

我们研究了具有动态混合和/或质量混合项的U（1）X模型的框架。 在这种模型中，我们给出了费米子规子相互作用以及中微子-电子散射截面的一般和精确的解析公式。 然后，我们在考虑新物理和标准模型贡献之间的干扰的情况下，得出了对引起中微子电子散射新物理贡献的各种U（1）X模型的限制。 分析了来自TEXONO，CHARM-II和GEMMA的数据，发现它们相互补充，为新载体玻色子的质量提供了最大的限制。 尤其是，我们证明了我们的结果对类似暗光子和亮Z'模型的有效性。

在本文中，我们分析了标准模型之外的理论上可能的情况，以显示除标准矢量轴（VA）之外，奇异标量，张量，V + A弱相互作用的存在如何有助于区分 来自马约拉纳中微子的狄拉克在相对论极限中使（反）中微子束从非极化电子中弹性散射出来。 我们假设入射的（反）中微子束来自静止时的极化μ子衰减，并且是相对于生产平面具有指定的横向自旋极化方向的左右手征叠加。 我们对风味（当前）中微子本征态进行了分析。 这意味着狄拉克和马约拉纳的横向中微子极化估计都相同。 我们显示，反冲电子的角度分布中的方位角不对称性是由标准耦合和奇异耦合之间的干扰项产生的，这些干扰项与横向（反）中微子自旋极化成比例，并且与中微子质量无关。 Majorana中微子的不对称性大于Dirac中子的不对称性。 我们还指出了利用方位角不对称性测量来搜索违反CP的新相位的可能性。 我们的研究基于这样一个假设，即可能的探测器（运行1年）具有平坦的圆形环的形状，而强烈的中微子源位于环的中心并垂直于环极化。 此外，大型的低阈值实时检测器能够以高分辨率测量输出电子动量的极角和方位角。 我们的分析与模型无关，并且与非标准联轴器的当前上限一致。

我们将多吨氙暗物质（DM）探测器中8B太阳中微子引起的相干弹性中微子核散射（CEνNS）过程中的新物理信号分类。 考虑到最近的COHERENT数据和中微子质量产生的约束后，我们的分析集中在有效和轻度介体极限内的矢量和标量相互作用。 在这两种情况下，我们都确定一个区域，仅对事件频谱进行测量就足以确定新的物理信号是否

旨在直接检测暗物质的大型液体氙探测器将很快成为可行的工具，用于研究中微子物理学。 有关中微子-核散射中核结构影响的信息对于区分此类探测器中的中微子背景可能很重要。 我们对中性电流中微子散射最丰富的氙同位素的差分截面和总截面进行计算。 对于弹性散射，在核壳模型中进行了核结构计算；对于弹性散射和非弹性散射，在准粒子随机相近似（QRPA）和微观准粒子-声子模型（MQPM）中进行了核结构计算。 使用合适的中微子能量分布，我们计算8B太阳中微子和超新星中微子的总平均横截面估计。

我们调查未来的测量相干中微子核散射的实验，以探索新的中微子物理学的潜力。 具有高统计量的实验应很快变得可行，并允许以前所未有的精度约束参数。 我们使用一个基准设置来探测未来的反应堆中微子，我们研究了中微子非标准相互作用和新奇特的中性电流（标量，张量等）的敏感性。 与费米相互作用相比，可以探测到新相互作用的百分比和电导率水平强度，在某些可观察到的范围内，可以取代未来中微子振荡实验产生的两个数量级的限制。