质子-质子碰撞中希格斯玻色子产生的包容性和差分基准横截面是在H→ZZ *→4ℓ衰减通道中测量的。 质子-质子碰撞数据是在大型强子对撞机以13 TeV的质心能量产生的，并由ATLAS探测器在2015年和2016年记录，对应的综合光度为36.1 fb -1。 与标准模型2的预测一致，H→ZZ *→4ℓ衰变通道中的包含基准横截面被测得为3.62±±0.50（stat）−±0.20 +±0.25（sys）fb。 91±0。 13英尺 还将横截面外推到总相空间，包括所有标准模型希格斯玻色子衰变。 测量了几个对希格斯玻色子的产生和衰变敏感的可观察到的基准截面，包括与希格斯玻色子有关的射流的运动学分布。 在数据与标准模型预测之间找到了很好的一致性。 使用对kappa框架的伪可观察扩展，将结果用于约束希格斯玻色子与标准模型粒子的异常相互作用。

通过大型强子对撞机的ATLAS实验，测量了与喷嘴相关的顶夸克对生产的不同横截面。 根据s = 13 $$ \ sqrt {s} = 2015年由LLAS的ATLAS探测器收集到的13 $$ TeV，对应的综合光度为3.2 fb-1。 在轻子（电子或介子）+射流通道中选择了最高的夸克对事件。 将测得的横截面与几种预测值进行比较，可以对顶级夸克的产生进行详细的研究。

用LHC上的ATLAS探测器测量质子-质子碰撞中质子碰撞中W±Z事件的产生，质心能量为13 TeV。 所收集的数据对应于3.2fbâ1的综合亮度。 W±Z候选者重建使用规范玻色子的轻子衰变成电子或介子。 在检测器基准区域中为轻子衰减模式所测得的包容性截面为ƒƒW±Zâ–‽½„„„ fid。= 63.2±3.2（stat。）±2.6（sys。 ）±1.5（流明）fb。 相比之下，下一个领先的标准模型预测值为53.4×2.8 + 3.6 fb。 从基准到总相空间的测量结果外推得出σW±Ztot。= 50.6±2.6（stat。）±2.0（sys。）±0.9（th。）±1.2（lumi。） Âpb，与最近进行的48.2×1.0 + 1.1 pb的下一个到下一个领先顺序的计算一致。 还测量了横截面与射流多重性的关系，以及与电荷有关的W + Z和WˆZ横截面及其比例。

包括在内的质子-质子碰撞在质子-质子碰撞中以质子-质子碰撞测量，质子能量为s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV，这是由欧洲核子研究组织（CERN）的大型强子对撞机进行的ATLAS实验记录的。 分析数据集的总综合亮度为20。 2 fb -1。 对于由反k t射流聚类算法定义的射流，其半径参数为R = 0时，将测量双微分截面。 4并且R = 0。 在图6中示出并且被表示为射流横向动量的函数，在70 GeV和2.5 TeV之间的范围内，并且在绝对射流速度的六个区间中，在0和3之间。 0.将测得的横截面与量子色动力学的预测值进行比较，并在扰动理论中按次要顺序进行计算，并针对非扰动和电弱效应进行校正。 使用质子不同parton分布函数的选择，可以对与预测的一致程度进行量化。 观察到数据与理论预测之间的张力。

测量了质子-质子碰撞中Wγγ和Zγγ的产生。 根据在8 TeV质心能量下使用CMS检测器收集的对应于19.4 fb -1的综合光度的数据样本报告基准截面。 信号通过W→ℓν和Z→ℓℓ衰减模式进行识别，其中ℓ是介子或电子。 分别以2.6和5.9标准偏差的显着性测量的Wγγ和Zγγ的产生与标准模型预测相一致。 另外，在Wγγ产生中对异常四次规范耦合的限制是在8维有效场论的背景下确定的。

圆形电子正电子对撞机（CEPC）是中国高能物理学会提出的希格斯未来工厂。 它将以240–250 GeV的质心能量运行。 CEPC将在运行10年的过程中累积5 ab-1的综合光度，通过希格斯特拉伦（Higgsstrahlung）和矢量玻色子融合过程产生100万希格斯玻色子。 该样品可以确定希格斯玻色子耦合的百分比或什至不到百分比的水平。 借助基于GEANT4的全面仿真和专用的快速仿真工具，我们评估了Z→μ+ μ−通道中CEPC处希格斯特罗伦截面σZH和希格斯质量mH测量值的统计精度。 在不依赖模型的分析中，仅使用Z玻色子衰变的信息，σZH（mH）测量的统计精度可以达到0.97％（6.9 MeV）。 对于标准模型希格斯玻色子，通过包括希格斯衰变的信息，可以将mH精度提高到5.4 MeV。 研究了TPC尺寸对这些测量的影响。 此外，我们研究了在CEPC上测量希格斯玻色子衰减成无形最终状态的前景。 如果使用标准模型ZH的生产率，则在95％的置信度下，其上限可以达到1.2％。

为分析装配梁斜截面抗剪性能,对3根钢筋混凝土简支梁进行抗剪承载力试验,研究装配梁接口位置的不同,对斜截面抗剪承载能力、斜裂缝发展形态、剪压破坏过程、构件位移曲线的变化情况、纵筋与箍筋应变发展规律、极限承载力的抗剪特性以及新旧混凝土接口连接性能的影响,并与整体现浇梁的试验性能进行比较.结果表明:在加载过程中,装配梁接口区域内,裂缝延伸较快,截面刚度有所削弱,斜截面抗剪承载力特性和变形能力与整体现浇梁相似,开裂载荷和极限载荷与整浇对比梁基本相同.

我们通过胶子聚变为希格斯生产中的射流否决效率和零射流横截面提供了新的结果。 我们将N 3 LO校正合并到整个横截面中，将NNLO校正合并到1-喷射速率中，将NNt恢复到喷射点p t并将LL恢复到喷射器半径相关性。 我们的结果包括已知的有限质量修正，这些结果是使用射流否决效率方法获得的，相对于以前的工作进行了更新，以考虑从我们包括的新精度计算中学到的知识。 对于13次TeV碰撞，并使用我们的默认选择作为重归一化和因子分解标度，μ0 = m H / 2，对喷射否决效率的匹配预测将使纯N 3 LO预测增加约2％，并且两者具有可比的不确定性 。 相对于NNLO + NNLL结果，新的预测要小2％，不确定性从大约10％降低到几个百分点。 还给出了中心刻度μ0 = m H的结果。

利用LHCb检测器研究了质子-质子碰撞中质子-质子碰撞在质子能量为s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时产生J /ψ介子。 根据横向动量p T和区域p T <14 GeV / c和2中J /ψ介子的速度y进行横截面测量。 0 <y <4。 如图5所示，对于提示的J /ψ介子和来自b-强子衰变的J /ψ介子。 在运动学范围内集成的生产横截面为15。 30±0。 03±0。 提示J /ψ和2为86μb。 34±0。 01±0。 假设J /ψ介子的极化为零，则来自b-强子的J /ψ为13μb。 第一个不确定性是统计性的，第二个不确定性是系统性的。 从b-强子衰变报告的J /ψ介子的横截面用于外推到总的b b-$$ b \ overline {b} $$横截面。 还确定了横截面相对于s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV的比率。

在重WIMP有效理论中，以1 / M阶分析WIMP-核子散射。 1 / M功率校正（其中M≫mW是WIMP质量）可以区分具有相同通用极限的不同基础UV模型，并且由于在前导时的通用幅度级别抵消，相对于天真预期，它们对直接检测率的影响可以得到增强 订购。 对于弱电SU（2）三重态WIMP，考虑了基本费米子和复合费米子的情况，对低能效理论进行了与标准模型夸克和胶子相互作用的WIMP的必要的一回路和两回路匹配计算。 标量。 对低速WIMP-核子散射截面进行了评估，并与当前的实验极限和预计的未来灵敏度进行了比较。 我们的结果为电弱三重态马里亚纳邦费米子暗物质直接检测率提供了最可靠的预测； 对于这种情况，两个功率校正源之间的抵消会产生较小的总1 / M校正，并且总横截面接近于M≳few×100GeV的通用极限。 对于SU（2）复合标量，1 / M校正引入了对基础强动力学的依赖。 使用领先的手性对数评估，总1 / M校正的幅度和不确定性要比费米离子情况大，其征兆会进一步抑制总横截面。 这些例子为未来的直接检测实验提供了明确的目标，并激发了能够探测TeV质量体系中微子底的大规模检测器。