在相对论夸克模型的框架下，基于拟势方法，计算了稀有的弱B→πl+ 1（vν）和B→ρl+ 1（vν）衰变的分支分数。 参数化弱衰减矩阵元素的形状因子是在整个运动学q2范围内明确确定的，无需其他假设和外推法。 系统地考虑了相对论效应，包括介子波函数中的反冲效应和中间负能态的贡献。 详细分析了在半轻重轻到轻B→πlνl和B→ρlνl衰变中的微分分布的新实验数据。 找到了预测和数据的良好一致性。 发现罕见半轻子衰变的分支分数所获得的结果与其他理论估计和最近的B +→π+μ+μ-衰变实验数据一致。

我们报告了对B0→KS0K∓π±衰变的支化分数和最终状态不对称性的测量。 该分析基于在KEKB非对称能量e + e-对撞机处使用Belle检测器在ϒ（4S）共振下收集的711 fb-1数据样本。 我们获得了（3.60±0.33±0.15）×10-6的分支分数和（-8.5±8.9±0.2）％的最终状态不对称性，其中第一个不确定性是统计性的，第二个不确定性是系统性的。 在差分分支分数中发现峰结构的提示，这些分数是作为Dalitz变量的函数进行测量的。

在这项工作中，我们研究了在<math altimg =“ si1.gif” xmlns =“ http://www.w3.org/1998/Math/MathML”>处具有虚磁场iθ的二维和三维反铁磁伊辛模型。 θ = π </ math>。 为了执行系统的数值模拟，我们引入了一种不受符号问题影响的新几何算法。 我们对2D模型的结果与分析解决方案一致。 我们还提出了3D模型的新结果，这些结果定性地与平均场预测相一致。

开发了一种基于π桥液阻网络的新型电液比例溢流阀,建立了该阀的动态数学模型,应用Simulink软件对该阀的动态特性进行了仿真分析,对样机的动态特性和负载特性进行了试验.通过先导控制部分的参数设计可以得到具有负载特性不同的π桥电液比例溢流阀.当π桥电液比例溢流阀调压偏差大于0.5 MPa时,其动态特性良好;当调压偏差小于0.5 MPa时,其动态特性仍然是稳定的,但稳定时间延长;当调压偏差小于0.3 MPa时,π桥电液比例溢流阀有时出现不稳定现象.研究表明,当π桥电液比例溢流阀调压偏差设计为0.5 MPa左右时,其动态特性和负载特性良好.

π_4-CQPSK信号的频偏估计算法.pdf

使用线偏振光子研究了质子上两个中性离子的光生，并且首次测量了偏振可观测值Is和Ic。 这两个可观测值对于多介子最终状态是唯一的； 他们表征了线性光子极化与三体最终态光产生中单粒子出射方向之间的相关性。 Is和Ic分布表明，在1.8至2.0 GeV质量区域中，N（1520）3 /2-π中间态的反应动力学与占主导地位的JP = 3/2 +波一致。 这些数据包含在基于大量数据的波恩–加奇蒂纳（BnGa）偏波分析中； 分析证实了反应链γp→N（1900）3/2 +→N（1520）3 /2-π0→pπ0π0的重要贡献。

我们已经对非轻子Ξb-→π-Ξc0（2790）J = 12和Ξb-→π-Ξc0（2815）J = 32衰减进行了计算，并且相同的反应用Ds-代替了π-。 同时，我们还评估了Ξb-→νéllΞc0（2790）和Ξb-→ν¯llΞc0（2815）的半瘦子率。 我们从thatc0（2790）和Ξc0（2815）共振是从伪标量-重子和矢量-重子相互作用动态生成的角度来看待这些反应。 我们评估这些反应速率的比率，并做出可以在未来实验中检验的预测。 我们还发现，结果对Ξc∗共振与D ∗Σ和D ∗Λ分量的耦合非常敏感。

给出了衰变Λc +→pK-K +和Λc +→pπ-π+的CP不对称性之间的差异。 使用LHCb检测器在2011年和2012年在质心能量为7和8 TeV处获取的质子-质子碰撞数据，对应的综合光度为3 fb-1。 候补Λc +被重建为Λb 0→Λc +μ-X衰减链的一部分。 为了最大程度地消除差异中的产生和检测不对称，通过将相空间相关的权重应用于Λc +→pπ-π+样本来对齐两个样本的最终状态运动分布。 这将积分CP不对称的定义更改为A CP wgt（pπ-π+）。 对两个样本都进行了校正，以实现跨五维Λc +衰减相空间的重构和选择效率。 发现CP不对称的差异是

我们研究了$$ \ Lambda _b \ rightarrow \ Lambda _c ^ * \ ell \ bar {\ nu} _ \ ell $$Λb→Λc∗ℓν¯ℓ和$$ \ Lambda _b \ rightarrow \ Lambda _c ^ *的含义 \ pi ^-$$Λb→Λc∗π-$$ [\ Lambda _c ^ * = \ Lambda _c（2595）$$ [Λc∗ =Λc（2595）和$$ \ Lambda _c（2625）] $$Λc （2625）]可以从重夸克自旋对称性（HQSS）推论得出的衰变。 确定作为HQSS伙伴的奇数奇偶校验$$ \ Lambda _c（2595）$$Λc（2595）和$$ \ Lambda _c（2625）$$Λc（2625）共振作为HQSS伙伴，总角动量–奇偶校验$$ j_q ^ P = 1 ^-$$ jqP = 1-对于轻自由度，我们发现比率$$ \ Gamma（\ Lambda _b \ rightarrow \ Lambda _c（2595）\ pi ^-）/ \ Gamma（\ Lambda _b \ rig

构造振幅模型来描述$$ {D ^ {0} \ rightarrow K ^ {-} \ pi ^ {+} \ pi ^ {+} \ pi ^ {-}} $$ D0→K- π+π+π-和$$ {D ^ {0} \ rightarrow K ^ {+} \ pi ^ {-} \ pi ^ {-} \ pi ^ {+}} $$ D0→K +π-π -π+使用LHCb实验使用在7和8 TeV质心能量处收集的pp碰撞数据进行衰减，对应于3.0 $$ fb ^ {-1} $$ fb-1的综合光度。 发现对两个衰减幅度的最大贡献来自轴向共振，衰减模式为$$ D ^ {0} \ rightarrow a_1（1260）^ {+} K ^ {-} $$ D0→a1（1260）+ K -和$$ D ^ {0} \ rightarrow K_1（1270/1400）^ {+} \ pi ^ {-} $$ D0→K1（1270/1400）+π-在$$ {D ^ {0 } \ rightarrow K ^ {-} \ pi ^ {+} \ pi ^ {+} \ pi ^ {-}} $$ D0→K-π+π