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看了看好像没有二维的排序算法，自己感兴趣做了个。大家随便看看，提提意见~

基于真空闪络的二次电子发射雪崩（SEEA）模型，针对片式有机玻璃PMMA和氧化铝陶瓷两种典型绝缘材料，利用蒙特卡罗法仿真研究了平面圆形及矩形对称电极系统中绝缘子表面电荷的二维分布。仿真结果表明：在靠近阴极处的绝缘子表面存在小范围的负电荷区，而后变为较大范围的正电荷区；随外施电压的提高，绝缘子表面的正电荷区域及密度增大，而负电荷区域及密度减小；二次电子发射系数较小的PMMA绝缘子表面正电荷密度较低；由于圆形电极表面电场分布较矩形电极系统不均匀，其电荷密度分布更不均匀。将仿真结果与他人的实验结果进行了分析对比

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基于Fluent的三角翼二维湍流流场数值模拟，张红珠，张永利，据Spalart-Allmaras模型建立了可压缩空气二维湍流流动的数学模型，并考虑了近壁面流动的处理方法。利用Fluent软件模拟某三角翼周围的二�

二维CFT具有在应力张量基础上建立的无限组换向守恒电荷，称为量子KdV电荷。 我们在圆上计算这些KdV电荷的热相关函数。 我们表明，这些相关函数是由作用于环划分函数的准模微分算子给出的。 我们确定它们的模数变换性质，在许多情况下给出明确的表达式，并给出一个任意相关函数的表达式，该函数取决于中心电荷的有限数量的函数。 我们证明了这些模块化微分算子消除了非2最小模型的（2m +1，2）系列的特征。 我们还表明，KdV电荷的分布在较大水平上急剧达到峰值。

当空间圆的大小达到无穷大时，我们讨论了在热力学极限中由较高的qKdV电荷修饰的2d CFT的分配函数。 在此极限下，鞍点近似是精确的，并且在无限中心电荷下，可以明确计算出广义划分函数。 我们表明，可以将对自由能的领先的1 / c校正重新表示为Young tableaux的总和，我们可以为前两个qKdV电荷进行计算。 接下来，我们将广义集合与包含单个主要状态的“本征状态集合”进行比较。 在无限的中心电荷下，对于qKdV逸度的任何值，集合都在本地操作员的期望值级别上匹配。 当中心电荷很大但很有限时，对于任何逸度值，上述集合都是可以区分的。

在本文中，我们正在对陆地2D数据执行Spiking和Gap反卷积； 我们在操作员长度（200 ms）上应用击球和堆栈数据，而在间隙反卷积中使用不同的间隙窗口（16.24 ms）。 输出数据的质量优于输入数据，并且频率分布具有同质性。 另外，在尖峰解卷积的情况下，频率的带宽也在增加，并且平滑专家，因为它提高了时间分辨率，因此，对于我们来说，层之间的夹层显得很重要，这对于解释非常重要。