我们提出了一种重生成的模型，该模型通过重质粒子的分解消灭非热产生的WIMP来实现，该模型可能导致较低的再加热温度。 暗物质（DM）可以在长寿命重粒子的衰变所产生的再加热期间以非热方式产生，然后即使在热冻结后仍会-灭成较轻的粒子。 DM的重新-灭提供了观察到的重子不对称性以及DM的正确文物密度。 我们研究冲洗效应如何影响重子不对称的产生，并研究抑制它们的模型。 在这种情况下，我们发现DM可以足够重，并且其an灭横截面也可以比通常的热WIMP重结晶中采用的更大。

在本文中，我们讨论了宇宙学背景下非线性自旋气体的状态方程。 平均能量动量张量类似于省长型流体的平均动量张量，但是引入了状态W的附加函数来描述非线性势。 计算了早期宇宙中的状态方程w（a）^-1，这为暗物质和暗能量的负压提供了自然的解释。 W可能也是宇宙常数L的主要来源。因此非线性自旋气体可能是暗物质和暗能量的候选者。

中国企业跨国经营的非比较优势理论模型，郑磊，，本文对企业跨国经营进行了界定,认为企业是跨国经营的自主性主体,跨国经营的实质是企业在全球范围内经营资源的配置,服从于企业的战

白垩纪非海洋沉积物在越南北部领土的地壳形成和演化历史中起着重要作用。 根据物质组成和沉积环境的分析结果，这些沉积物可分为冲积河流冲积，河流冲积和湖相冲积三个岩相组合。 越南北部的这些白垩纪非海洋层序表明典型的大陆性干热古气候体制。

3.非线性受控源 前面介绍的4种线性受控源都有其非线性控制形式的函数，这些函数以多项式形式表达，用关键字POLY说明。多项式函数由一组系数P0，P1，P2，…Pn来描述，自变量的维数和多项式的阶数都是任意的。 一维函数：f=p0+p1x+p2x2+… 二维函数：f=p0+p1x+p2y+p3x2+p4x.y+p5y2+p6x3+p7x2y+p8xy2+p9y3+… 1)非线性受控电压源 语句格式： 非线性电压控制电压源 E(name) N+ N- Poly(n) +NC1+ NC1- NC2+ NC2- .. NCn+ NCn- +P0 P1 P2…Pm 非线性电流控制电压源 H(name) N+ N- Poly(n) VN1 VN2.. VNn +P0 P1 P2…Pm 非线性电流控制电压源常作为非线性电阻 例子： E1 10 12 POLY(2) 3 0 5 0 0 1 1.5 1.2 1.7 1 V(10,12)=V(3)+1.5 V(5)+1.2[V(3)]2+1.7 V(3) V(5)+ [V(5)]2 H1 25 40 POLY VN 0 1 1.5 1.2 1.7 V(25,40)=I(VN)+1.5[I(VN)]2+ 1.2[I(VN)]3+ 1.7[I(VN)]4

在本文中，我们计算了非猝灭夸克模型中X（3872）介子介子分量的质量分数和概率分数。 与大多数其他非猝灭夸克模型不同，P03中的夸克对创建算子是通过考虑所创建的夸克对的能量的影响以及所创建的夸克对与价夸克对之间的距离进行修改的。 在计算中，介子的所有波函数和两个介子之间的相对运动都是通过借助高斯展开法求解相应的Schrödinger方程获得的。 计算了夸克-反夸克状态与可能的介子-介子状态的多通道耦合。 结果表明，X（3872）可以描述为占主导地位的charm态（70％）和介子介子分量（30％）的混合态。

在本文中，研究了在高密度和高密度介质中各向异性等离子体中的夸克离解。 为此，通过Nikiforov-Uvarov（NU）方法解析各向异性介质中势的实部，从而求解了多维Schrödinger方程。 计算结合能和离解温度。 与各向同性介质相比，在存在各向异性介质的情况下，夸克的结合能得到增强。 目前的结果表明解离温度随with和and的1S状态的各向异性参数的增加而增加。 我们观察到低重化学势在各向同性和各向异性介质中均具有较小的影响。 与其他先前的理论著作进行了比较。

通过拉普拉斯变换方法（LTM）导出了矢量和标量势相结合的N维径向Schrödinger方程的解析解。 电流势扩展到包括自旋超精细，自旋轨道和张量相互作用。 在N维空间中已经获得了能量特征值和相应的特征函数。 本研究结果用于研究重轻介子（HLM）的不同特性。 已经在三维空间中计算了B，Bs，D和Ds介子的标量，向量，伪标量和伪向量的质量。 讨论了维数空间对HLM质量的影响。 我们观察到介子质量随着尺寸空间的增加而增加。 计算了伪标量子和矢量介子的衰减常数。 此外，还研究了B +，D +和Bs +介子的轻子衰变宽度和分支比。 因此，所使用的具有当前电势的方法具有良好的结果，与实验数据吻合良好，并且与最近的理论研究相比有所改进。

标量四夸克状态是在双夸克-反双夸克图片中以相对论方法研究的。 我们考虑了两种类型的约束势能，即二次势和线性势，我们还添加了自旋-自旋，异位旋-异旋和自旋-异旋的相互作用。 我们计算标量夸克和基态开放和隐藏的迷惑和底部标量四夸克的质量。 我们的结果表明，标量共振$ D_ {0} ^ {\ ast}（2400）$和$ D_ {s}（2632）$在其波动函数中具有相当大的四夸克数量，而另一方面，它变成 指出标量状态$ D_ {s0} ^ {\ ast}（2317）$和$ X（3915）$不应被视为主要是diquark-antidiquark约束状态。 我们还研究了轻量级双夸克和四夸克的质量，这与轻量级介子介子的测量质量相当。

使用来自CMS协作的新测量的Bc（1S）和Bc（2S）质量以及由晶格QCD确定的1S超精细分裂作为约束条件，我们使用非相对论线性势模型计算了直至6S多重峰的Bc质谱。 此外，使用该模型的波函数，我们计算了组成夸克模型内Bc状态之间的辐射跃迁。 对于高于DB阈值的更高质量Bc状态，我们还评估了P03模型的Okubo-Zweig-Iizuka（OZI）允许两体强衰变。 我们的研究表明，通过辐射跃迁可以观察到低于DB阈值的低洼Bc状态。 此外，可能首先在它们的主要强衰变通道DB中观察到一些质量更高的Bc状态，例如Bc（23P2），Bc（2D13），Bc（33D1），Bc（4P03）和1F波Bc状态。 LHC中的DB，DB *或D * B，因为它们的宽度相对较窄。