我们讨论了LHC上$$ t {\ bar {t}} $$ tt和$$ t {\ bar {t}} \ gamma $$ttγ产生的轻子电荷不对称性，可以通过半轻子学来测量 衰减通道$$ t {\ bar {t}} \ rightarrow W ^ + b \，W ^-{\ bar {b}} \ rightarrow \ ell ^ + \ nu b \，q {\ bar {q}}' {\ bar {b}} $$ tt′→W + bW-b′→ℓ+ νbqq′′b′（或电荷共轭）。 考虑到具有浅色八位位组的新物理方案的几种变体，可以看出，对于$$ t {\ bar {t}} $$ tt，这些不对称性可能具有与已测得的Dilepton不对称性相竞争的灵敏度。 对于$$ t {\ bar {t}} \ gamma $$ttγ，新的轻子不对称性以及$$ t {\ bar {t}} $$ tt电荷不对称性将在 高亮度LHC升级。 对于新的物理方案，这些不对称性可以在$ 3 \ sigma -4 \ sigma $$3σ-4σ级别上指出偏差，在这种情况下，已经以$$ t {\ bar {t}} $

我们在一般张量模型中研究不变算子。 我们表明表示理论提供了一个有效的框架，可以对（规范）对称Gd = U（N1）⊗⋯⊗U（Nd）的张量模型中的不变量进行计数和分类。 作为我们先前工作的延续和完成，我们提出了两种自然的不变式计数方法，一种用于任意Gd，另一种对大型Gd有效。 我们基于计数构造不变算符的基础，并计算其元素的相关因子。 与Gd的有限秩相关的基础对角化了自由理论的两点函数。 它类似于矩阵模型中使用的受限Schur基。 我们显示出，当我们将多矩阵模型中的Littlewood-Richardson数与普通张量模型中的Kronecker系数交换时，构造几乎相同。 我们从表示理论的角度深入探讨矩阵模型与张量模型之间的并行性，并评论一些想法以供将来研究。

我跷跷板的类型代表了标准模型中最受欢迎的扩展之一。 该模型的先前研究主要集中在其解释中微子振荡的能力以及通过瘦素生成的重子不对称性上。 最近，有人指出，由于对希格斯势的重中微子阈值校正，我的跷跷板类型也可以解释电弱标度的起源。 在本文中，我们首次展示了跷跷板类型的所有这些功能彼此兼容。 整合一组重的Majorana中微子会导致标准模型中微子的质量变小； 重结晶通过共振瘦素形成来完成。 并且希格斯质量完全由重中微子一环图诱导，只要树级希格斯势能满足紫外线中尺度不变的边界条件。 可行的参数空间的特征是重中微子的质量尺度大约在106.5⋯7.0 GeV范围内，并且质量几乎在简并的重中微子状态之间分裂，直至几个TeV。 我们的发现对高能风味模型和低能中微子观测物具有有趣的意义。 我们得出的结论是，我的跷跷板类型可能是所有已知粒子的质量和宇宙学丰度背后的根本原因。 在存在keV级无菌中微子的情况下，这种说法甚至可能扩展到暗物质。

我们研究基于破碎模不变性的轻子质量和混合模型。 我们考虑有限模群Γ4≃S4下的不变性，并关注最小情形，在最小情形中，模量的期望值是对称破坏的唯一来源，因此不需要引入黄酮。 在构建了最低重量的模块化形式的基础之后，我们建立了两个最小的模型，其中一个模型成功地容纳了带电的轻子质量和中微子振荡数据，同时预测了狄拉克（Dirac）和马约拉纳（Majorana）CPV相的值。

使用跷跷板机制提出了一个中微子质量和混合模型。 该模型结合了I型和II型跷跷板的贡献，后者占主导地位。 为模型中的标量和轻子分配A4电荷，这些电荷适合于获得方案所需的质量矩阵。 II型跷跷板可适应大气质量分裂和大气扇区中的最大混合（θ23=π/ 4）。 它的特征是太阳质量分裂和θ13消失，而第三中微子混合角可以获取任何值θ120。 θ120的特定替代方案。 θ120＝ 35.3°（三倍最大），45.0°（二倍最大），31.7°（黄金比例）。 还考虑了θ120= 0°的另一种选择（无太阳混合）。 合并主要的I型跷跷板提供的校正涉及退化扰动理论，这是由于II型跷跷板中的太阳分裂消失而使太阳能混合角能够接受大量校正。 除了修正太阳能领域，I型跷跷板还将所有中微子振荡参数调整到允许范围内，从而使它们相互关联。 因此，该模型可以根据将来的实验数据进行测试。 例如，对于正常（反向）排序，θ23出现在第一（第二）八分圆中。 CP违规由右手的Majorana中微子质量矩阵MνR中的相位控制。 如果没有这些阶段，则仅允许正常排序。 如果MvR是复数，则Dirac CP违反相位δ可能很大，即〜±π

我们基于两个右手的马约拉纳中微子的最小跷跷板模型中的瘦素生成，讨论了轻子混合矩阵中违反CP的Dirac相与宇宙学重子不对称之间的相关性，以及中微子风味的最大混合。 由于在模型中只有一个相位参数，因此在低能量下CP违反Dirac相的符号由观察到的宇宙重子不对称所固定。 根据最近CP破坏的T2K和NOνA数据，我们模型的狄拉克中微子质量矩阵仅针对中微子质量的正常层次结构是固定的。

番荔枝子脂肪油化学成分及其抗肿瘤活性，陈勇，陈建伟，目的 研究番荔枝子脂肪油成分及体外抑制肿瘤细胞增殖活性。方法 对番荔枝子脂肪油进行甲酯化后，应用GC分析与混合对照品对照，分

我们调查净质子波动作为强子共振气体（HRG）模型中重离子碰撞中测量的重要可观察物。 特别强调了在热和化学平衡的HRG方法中并非固有的先验效应。 特别是，我们指出了考虑化学冻结后共振的连续再生和衰减的重要性，这会导致核子同工旋的随机化，从而导致额外的流感。

我们使用实验观察到的数量，对相对论核碰撞（sNN = 7.7 GeV到2.76 TeV）中形成的强子物质的等温可压缩性（kT）进行了初步估算。 kT与碰撞中形成的系统的粒子多样性，温度和体积的波动有关。 从带电粒子多重性在狭窄中心位置的逐事件分布中可以获得多重波动。 通过从参与的核子数量中除去对波动的贡献，来提取波动的动力学成分。 从可用的实验数据中，已观察到kT的恒定值是碰撞能量的函数。 将结果与UrQMD，AMPT和EPOS事件生成器的计算结果进行比较，并对在CERN大型强子对撞机上的Pb-Pb碰撞进行kT估计。 强子共振气体（HRG）模型已用于计算kT作为碰撞能量的函数。 我们的结果表明，在低碰撞能量下，kT降低至sNN〜20 GeV，超过此范围，kT值几乎保持恒定。

根据强子共振气体（HRG）模型计算出不同颗粒比K /π，K / p和p /π时的动态净电荷波动（νdyn），并将其与sNN = 7.7–时的STAR中心Au + Au碰撞进行比较 在sNN = 6.3-17.3 GeV时发生200 GeV和NA49中心Pb + Pb碰撞。 将三个带电粒子比率（K /π，K / p和p /π）确定为相反电荷的总和平均值和相同电荷的平均值。 我们发现，HRG计算与实验测量之间存在极好的一致性，尤其是从STAR束能量扫描（BES）程序获得的结果，而HRG方法并未复制NA49实验中较低质子加速器（SPS）能量的奇怪粒子。 我们得出的结论是，利用的HRG版本似乎考虑了各种类型的相关性，包括通过重共振产生的强相互作用及其衰减，尤其是在BES能量下。