基尔霍夫椭圆涡旋是嵌入在无粘性、不可压缩和无旋流体中的均匀涡度的二维椭圆区域（或“补丁”）。 G. Kirchhoff 在 1876 年证明了这些是非线性欧拉方程的精确解。 随后，AEH Love 分析了基尔霍夫涡旋的线性稳定性，并确定在大纵横比下它们是不稳定的。 他还获得了振荡频率和增长率的解析表达式。 自述文件中包含了他的论文的抄录，该论文于 1893 年发表在伦敦数学学会会刊上。 1979 年，NJ Zabusky、MH Hughes 和 KV Roberts 引入了一种现在通常称为“轮廓动力学”的数值方案。 这是一种用于模拟无粘性离散涡量块的流行工具。 它在数值上是有效的，因为跟随均匀涡度区域的演变只需要跟踪其边界。 我们在 Matlab 中实现了轮廓动力学算法，以重新检查基尔霍夫涡旋的演变，重点是系统的模式。 包括两个拟合例程，将解分解为组成的线性特征模式。 这些例程的一些

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假设彩色单重态t通道交换具有大的动量传递t，则研究了在LHC能量下pPb碰撞中矢量介子的光子产生。 考虑到BFKL的非正向解，估计了过程Pbp→Pb⊗V⊗jet+ X的速度分布和总横截面，其中V =ρ，J /Ψ和the表示最终状态下的速度差距。 高能量和大t时的方程。 还提出了与在出生水平获得的预测的比较。 我们预测LHCb协作探测的运动范围内与BFKL动力学相关的横截面将大大增强。 此外，我们的结果表明，在大型强子对撞机上进行实验识别是可行的，并且该过程可用于探测BFKL动力学。

我们表明，在大型强子对撞机的质子-铅（p + Pb）碰撞中，彩色玻璃冷凝物（CGC）和流体动力学导致质构平均横向动量〈p⊥〉随质子速度而变化。 在流体动力学中，sincep⊥〉随着从零速度y = 0到质子碎片化区域的减少而减小，因为粒子数量减少了。 相反，在CGC中，饱和动量随着从y = 0到质子分裂区域的增加而增加，因此〈p⊥〉增加。 在大型强子对撞机上，两个模型之间的差异可能足够大，可以通过实验进行测试。

彩色玻璃冷凝物（CGC）的稀疏密度框架中的简单功率计数论证预测，在LHC质子核碰撞中，两粒子相关性的偶数和奇数方位各向异性谐波将分别满足v2n2 {2} ∝ Nch0和v2n + 12 {2} ∝Nch，其中Nch表示带电粒子数。 我们显示，与来自ATLAS合作的数据相比，对于v2和v4，这些期望在系统不确定性中得到了定性甚至定量的证实。 我们还观察到，v3方位谐波的ATLAS数据与我们的定性预期非常吻合； 定量比较目前在数值上具有挑战性。 这项研究的教训完全补充了CGC稀疏密度框架[1]与RHIC的PHENIX合作中有关小系统碰撞的数据的比较。

提出了一个框架来全面描述强子对撞机的共振双光子现象学。 它可用于对实验数据进行全面的模型无关的解释。 在总体框架内，很少有基准情景被定义为代表各种现象学选择和/或有动机的新物理情景。 通过重现可用的实验结果，通过对750 GeV过量进行表征来说明其用法。

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