在质子质子碰撞中心处的质子质子碰撞中，用CMS检测器在伪迅速度$$-6.6 <\ eta <-5.2 $ $ -6.6 <η<-5.2的情况下，测量了平均总能量及其强铁和电磁分量。 质量能量$$ \ sqrt {s} = 13 \，\文本{TeV} $$ s = 13TeV。 结果表示为在$$ | \ eta | <2 $$ |η| <2区域中带电粒子多重性的函数。 该测量对在很宽的伪快速区域上由潜在事件结构引起的相关性敏感。 将对撞机实验和超高能宇宙射线物理学中常用的蒙特卡洛事件发生器的预测与数据进行了比较。 所有被考虑的发电机都高估了进入强子的能量比例。

质子-质子碰撞中产生的带电粒子的伪快速度（α）和横向动量（pT）分布在质心能量s = 13 TeV处测量。 对于非弹性事件和具有至少一个带电粒子||| <1的事件，报告|α|| <1.8中的伪快速分布。 对于两个事件类，在伪快速区域|α| <0.5中产生的带电粒子的伪快速密度分别为5.31±0.18和6.46±0.19。 带电粒子的横向动量分布是在0.15 <pT <20 GeV / c和|β| <0.8范围内测量的，至少有一个带电粒子||| <1。 还研究了带电粒子的横向动量谱随事件多重性的变化。 将结果与PYTHIA和EPOS蒙特卡洛发生器的计算结果进行比较。

在质子中心质子能量为13 TeV的质子-质子碰撞中，通过与LHC上的ATLAS检测器测量的独家γγ→μ+μ-事件的产生，使用的数据对应于3.2 fb $ ^ { -1} $。 针对12GeV <mμ+μ-<70GeV的μμ不变质量进行测量。 在ATLAS检测器的基准接受区域内确定积分横截面，并根据dimuon不变质量测量微分横截面。 将结果与理论预测进行比较，无论是否对吸收效应进行校正。

内容概要：本文详细介绍了EnergyPlus在建筑节能改造中的应用，涵盖自然采光、遮阳分析、气流组织等多个方面。作者通过具体案例展示了如何利用EnergyPlus进行照明能耗模拟、遮阳优化、高大空间温度场模拟以及与其他工具（如Fluent、DesignBuilder）的联合使用。同时强调了参数选择和数据校准的重要性，指出避免盲目信任软件默认参数，提倡结合实际情况进行多次验证。此外，还提到了Python、Ruby等编程语言在处理大量数据和自动化任务中的优势。 适合人群：从事建筑设计、暖通空调、建筑节能领域的工程师和技术人员。 使用场景及目标：适用于需要进行建筑能耗评估、节能改造方案制定的专业人士，旨在提高建筑能效，降低运行成本，确保设计方案的可行性和经济性。 其他说明：文中提供了丰富的代码示例和实践经验分享，帮助读者更好地理解和应用相关技术和工具。

这封信报告了在s = 8 TeV的质子-质子碰撞中观察到的高横向动量Zbbbb信号，并测量了其生产截面。 分析的数据是在2012年使用大型强子对撞机的ATLAS探测器收集的，对应的综合光度为19.5 fbâ1。 Zâbb衰变是从一对带有b标签的射流重建的，并与R = 0.4的anti-kt射流算法进行聚类，该算法具有较低的角间隔并形成pT> 200 GeV的双射流。 信号产量是从与双射不变质量分布的拟合中提取的，主要的多射背景质量形状是通过采用完全数据驱动的技术来估计的，该技术降低了分析对仿真的依赖性。 基准横截面确定为σZ†bbfid = 2.02±0.20（stat。）±0.25（syst。）±0.06（lumi。）pb = 2.02±0.33 Âpb，与下一阶的理论预测非常吻合。

这封信介绍了使用大型强子对撞机的ATLAS探测器在sNN = 2.76 TeV时在Pb + Pb碰撞中附近射流的相关产量的测量值。 该测量使用2011年记录的0.14nbâ1数据进行的。相关喷气机对的产生使用“邻国”喷气机与“测试”喷气机相伴的比率RαR进行量化。 在伪快速性-方位角平面中的给定角距离范围内。 在ATLAS量热仪中测量射流，并使用anti-kt算法对其进行重建，半径参数d = 0.2、0.3和0.4。 RβR是在不同的Pb + Pb碰撞中心度仓中测量的，其特征是在前热量计中测量的总横向能量。 观察到所有三个射流半径与RαR的中心性相关性，其中RαR在中心碰撞中比在外围碰撞中要低。 给出了由不同中心位置的RαR值和40％至80％中心位置的R值组成的比率。

这封信报告质子-质子碰撞在质子中心能量为7时质子-质子碰撞的唯一γ-α-β-（+，β-α）（？= e，γ）截面的测量值。 由LLAS的ATLAS实验得出的TeV，基于4.6fbâ1的综合发光度。 对于满足排他选择标准的电子或介子对，使用与Dilepton非平面分布的拟合来提取基准横截面。 在电子通道中的横截面确定为a的ƒƒγγ†e + eˆexcl。= 0.428±0.035（stat。）±0.018（syst。）pb 相对具有大于24 GeV的电子对的不变质量的空间区域，其中两个电子都具有横向动量pT> 12 GeV和伪快速度|β| <2> 10 GeV和伪快速度|α| <2.4的μ对，对断面确定为σγΔ¼+Δεexcl。= 0.628。 ±0.032（stat。）±0.021（syst。）pb。 当在理论计算中考虑由于质子的有限大小而引起的质子吸收效应时，发现测得的横截面与理论预测一致。

已使用ALICE检测器在三个质心能量s = 0.9、2.76和7 TeV的质子-质子碰撞中以正向速度（2.3 <α<3.9）的正向速度（2.3 <α<3.9）测量了包容性光子的多重性和伪快速分布 。 可以看出，平均光子多重性随光束能量的增加与对数和幂律相关性都兼容。 在非弹性pp碰撞在2.76和7 TeV质心能量相对于0.9 TeV产生的平均光子多重性的相对增加是37.2±0.3％（stat）±8.8％（sys）和61.2 分别为±0.3％（stat）±7.6％（sys）。 通过负二项式分布很好地描述了所有质心能量的光子多重性分布。 多样性分布还根据KNO变量表示。 将结果与模型预测进行比较，通常发现模型预测低估了大光子倍数（尤其是最高质心能量）下的数据。 数据已探究了光子的极限碎裂行为，但在测得的伪快速范围内未观察到。

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质子-质子碰撞在质心能量为8 TeV的质子碰撞中产生的带电粒子的伪快速性（α）分布在|β| <2.2和5.3 <|β|| <6.4的范围内测量。 CMS和TOTEM检测器分别。 数据对应于L = 45μb-1的综合亮度。 给出了三个事件类别的度量。 最包容的类别对非弹性质子总质子横截面的91％至96％敏感。 其他两个类别是包含性样本的不相交子集，这些子集在单个衍射解离事件中得到增强或耗尽。 将数据与用于描述高能强子相互作用的模型进行比较。 所考虑的模型均未提供对测量分布的一致描述。