根据色散方程、能量和动量守恒, 研究非线性晶体ZnGeP2(ZGP)的光参变特性, 得到2 μm抽运时的I和II类ZGP-OPO角度调谐曲线。在I类匹配时角度调谐范围为50.7°～57°, 对应的波长连续调谐范围在2.4～11 μm;在II类相位匹配时, 波长调谐范围2.4～11.5 μm(在3～6μm不连续), 对应的角度调谐范围为58°～87°。同时对调谐过程中的允许角、走离角进行了分析, 对ZGP与AgGaS2(AGS)和AgGaSe2(AGSe)晶体做了分析比较, 结果表明ZGP为较好的中红外激光晶体。

研制成横向磁场中全内腔单模1.52μmHe—Ne激光器.提出了一种在锁定情况下,激光频率沿最佳S曲线连续调谐的方法.采用这种方法,激光频率在较宽范围内调谐,均达到较高频率稳定性.适于作单模光纤通讯的相干光源.

本文以Tanabe-Sugano矩阵为基础,通过分析和计算发现,~4Υ_2和~2E零声子线之间的间隔△与参数D_q、B、C和△E_(?)(斯托克斯频移)之间有简单的线性关系.举例说明了此关系式的应用,并对P.T.Kenyon晶场强度判据作了推导,指出了其在应用上的局限性.

为了对宽可调谐微环耦合半导体激光器进行理论研究，提出了一种新型半导体激光器动态理论模型对其动态特性进行仿真分析。激光器的有源区采用传统的时域行波法进行模拟,由于调谐带宽大于40 nm，需要考虑增益谱线型，而无源区则先利用频域模型计算其频谱特性，再利用有限冲击响应数字滤波器转化到时域与有源区进行连接。通过仿真分析得出，微环的耦合系数对激光器的大信号调制具有十分重要的影响。低耦合系数可以获得极窄的线宽但是激光器大信号直接调制能力也会随之急剧劣化。仿真结果还显示出该类型激光器可以进行高速大范围波长调谐。

为了克服现有平行分束偏光镜剪切差较小且不可调谐的缺点，拓宽平行分束偏光镜的应用范围，采用冰洲石晶体和两块间距可调的三角形玻璃棱镜，制作出造价相对低廉、剪切差大范围内可调谐、且具有优越的分束比和透射比的复合式剪切差可调谐平行分束偏光镜。从理论上分析了该复合式棱镜的剪切差可调谐范围、e光和o光的分束比及未镀增透膜的情况下总的透射比随复合式棱镜中玻璃棱镜的结构角及两块玻璃棱镜的间距等结构参数的变化，并给出了仿真计算结果。依据该结果设计了实验样品，剪切差在1.4~50.2 mm范围内可调谐，e光和o光的光强分束比优于1.1，且在未镀增透膜的情况下总的透射比大于80%。

为了开发象光谱学、非线性光学、信息传输、同位素分离、激光化学和生物学等新的激光应用领域，需要红外波段频率可变的强激光源。目前制造这种激光器的问题还没有圆满解决。迄今还没有找到一种多用的激活介质，可用以研制成在宽红外光谱区平稳调谐频率、具有高能量特性的相干激光辐射源。

根据π相移光纤光栅的温度可调谐原理, 使用半导体制冷器（TEC）和制冷片控制π相移光纤光栅的温度, 从而改变其中心波长。随着温度升高, π相移光纤光栅的中心波长向长波方向线性漂移, 温度从0 ℃变化到95 ℃时, 中心波长从1548.921 nm变化到1550.664 nm, 波长改变量为1.743 nm, 灵敏度约为18.35 pm/℃。为了验证π相移光纤光栅温度调谐的特性, 采用与其匹配的高反光纤光栅构成了C波段环形腔光纤激光振荡器, 利用π相移光栅的窄带滤波特性实现了窄线宽激光输出, 并通过控制π相移光栅的温度实现了输出激光波长的连续调谐。

k3ng_antenna_tuner：基于Arduino的自动业余无线电天线调谐器

本文论述了天线调谐在AS3992的RFID系统中的应用，并进行了相关调谐算法的研究，得出了一套有效的调谐算法。该算法根据实时所用的不同外接天线，测得天线端的反射功率，由主控51芯片对匹配电路进行动态调节，最终获得最佳的匹配参数，实现无反射传播，实现了差异化外接天线不影响RFID系统性能的目的。应用该动态调谐算法， RFID系统的稳定盘存距离能达到9 m。

小信号调谐放大器 包括，PCB板子，Multisim/Proteus，仿真文件，.m14文件，放大倍数可达30db，谐振频率：12MHz