我研究了在大型强子对撞机上受到GUT启发的U（1）–模型中预测的重中性玻色子Zâ的现象。 特别是，我研究了由于Zâ衰变成超级对称粒子（如chargino，neutralino和neutrino对）可能导致的特征，导致最终状态带有带电轻子和能量损失。 对于最小超对称标准模型的参数空间的几个代表性点，在s = 14 TeV上进行了分析，并对其进行了适当修改以适应额外的Zâ玻色子，并发现了类似希格斯玻色子的结构。 大约125 GeV的质量。 给出了几个可观察到的结果，并与直接Zâ衰变成轻子对以及直接产生超对称粒子所获得的结果进行了比较。 为了进行比较，还讨论了序列标准模型的有效超对称扩展中的Zâ现象。

在大型强子对撞机发现质量约为125 GeV的希格斯玻色子之后，从理论和实验角度都进行了许多研究，以寻找比125 GeV轻的新型希格斯玻色子。 我们通过将次轻量级的希格斯玻色子h2限制为在次最小的超对称标准模型中，探索了限制更轻的中性标量希格斯玻色子h1和较轻的伪标量希格斯玻色子a1的可能性。 应用现象学约束和实验测量的约束后的LHC。 从LHC数据在双光子衰变通道中寻找较轻的希格斯玻色子的最新结果尚未完全排除此类较轻的粒子。 我们的结果表明，如果通过实验合作和更多数据进行搜索，则对于大型强子对撞机中较轻的标量希格斯玻色子，可以获得对次最小超对称标准模型的一些新约束。 还讨论了发现这种较轻的中性标量或伪标量粒子的其他有趣衰减通道的潜力。

在大型强子对撞机（LHC）产生的7和13 TeV质心（pp）能量pp碰撞中，都测量了Bc-介子相对于B-和B 0介子之和的产生分数， 使用LHCb检测器。 该速率大约为每百万毫米3.7，不会随能量而变化，而是表现出横向动量依赖性。 还测量了Bc-Bc +生产不对称性，并且在确定的百分之几的统计和系统不确定性内与零一致。

不对称故障下STATCOM的运行和控制，黄科元，谭勇，随着电网负荷日益复杂化，电网常出现不对称故障，而且传统静止同步补偿器（STATCOM）存在参数整定难，计算复杂的缺点，故不能很好�

针对传统的ip-iq谐波电流检测方法采用锁相环虽然能得到三相电流的基频和初相角,但当电网电压发生畸变时则存在检测精度较低、电路复杂的问题,提出了一种改进的无锁相环的谐波电流检测方法;详细分析了当电网电压发生畸变时,在三相电流对称和不对称的情况下该改进方法的检测原理,并给出了该改进方法应用于单相电路谐波电流检测的实现。实验结果表明,该改进方法能够准确、实时地检测谐波电流,且算法简单。

假设观察到的3-中微子混合模式与（轻子）风味对称性的存在有关，对应于非阿贝尔离散对称群Gf，并且Gf分解为带电轻子的特定残余对称性Ge和Gν 和中微子质量项，我们得出中微子混合矩阵U的狄拉克相δ余弦的和规则。 考虑的剩余对称性为：i）Ge = Z2和Gν= Zn，n> 2或Zn×Zm，n，m≥2； ii）Ge ＝ Zn，n＞ 2或Zn×Zm，n，m≥2且Gν＝ Z2； iii）Ge ＝ Z2且Gν＝ Z2； iv）Ge完全断裂，且Gν= Zn，n> 2或Zn×Zm，n，m≥2； v）Ge = Zn，n> 2或Zn×Zm，n，m≥2，Gν完全断裂。 对于给定的Ge和Gν，这样得出的coscoδ的求和规则在所采用的方法内是精确的，并且特别适用于任何包含Ge和Gν作为子组的Gf。 我们确定了在没有对无约束参数进行额外假设的情况下无法确定或无法唯一确定cos⁡δ值的情况。 在大多数情况下，一旦风味对称性Gf固定，就可以明确预测cosδδ的值。 在风味对称组Gf = S4，A4，T'和A5的这些情况下，我们提出cosδδ的预测，要求3-中微子混合参数sin2⁡θ12，sin2⁡θ13和s

我们研究了花托的不对称球面的某些方面，其中球面组是T-对偶组的ℤN个子组，尤其是提供了对可能伴随着严格的希尔伯特T-对偶运算的某些相位因素的具体理解。 环形压实的空间。 我们讨论了这些T-对偶扭曲相位因子如何与闭合弦顶点算子代数的对称性和局部性相关，并阐明了它们在配平理论的模数协方差中所起的作用，主要是使用了不对称的托里圆 根格子作为工作示例。

我们通过Cobordism理论和更高的异常匹配的非扰动工具，探索了QCD $ _ {4} $夸克物质，μ-T（化学势-温度）相图，可能的't Hooft异常和拓扑术语。 我们着重于SU（3）的双基本面上的3色夸克和3味夸克，然后分析连续和离散的全局对称性，并注意有限的组扇区。 我们输入来自T = CP或CT时间反转对称性的约束，在不可定向的时空和独特的拓扑结构上实现QCD。 检查阶段包括高密度的高T QGP（夸克胶子血浆/液体），低T ChSB（手性对称性断裂），2SC（2色超导）和CFL（3色锁定超导）。 我们介绍了一个可能有用但仅近似的较高异常，涉及离散的0形轴向和1形混合手性风味锁定中心对称，与上述四个QCD相匹配。 我们还尽可能多地征募，但未找到与规范SU（2）或SU（3）QCD $ _ {d的对称保护/丰富拓扑状态（SPTs / SET）相关的所有Hooft异常和拓扑术语 }类似的$物质理论通常通过cobordism在任何时空维度d = 2,3,4,5中出现。

传统上，对异质弦的现象学研究主要集中在E 8×E 8理论上。 我们考虑所有三个十维异质理论的光滑压缩，以显示非超对称SO（16）×SO（16）理论与相关的超对称E 8×E 8和SO（32）理论之间的许多相似之处。 特别是，我们利用这些相似性来确定具有非超对称弦线束的卡拉比尤（Calabi-Yau）压实的玻色和铁离子光谱。 我们使用多维超对称有效场理论的元素来表征非超对称作用，并确定格林-舒瓦兹诱导的轴力耦合。 使用这些方法，我们构建了一个非超对称的标准模型（SM）类理论。 此外，我们表明，可以使用至少四阶Wilson线从标准嵌入中获得类似SM的模型。 最后，我们提出了以SO（16）×SO（16）理论为基础的五阶状态的建议，并发现在某些假设下，异常因式分解最多仅允许单个阶数求解的令人惊讶的结果。

游离铁离子制剂中的杂合弦模型产生了一些迄今为止最现实的弦模型，它们具有N = 1时空超对称性。 大型强子对撞机缺乏超对称性的证据激起了人们对非超对称异性串真空的兴趣。 我们探索在这种情况下可以从准现实的自由费米子模型中学到什么。 我们表明，与不现实的例子相比，家庭数量少的建筑会导致先验的太子琴生产部门激增，后者通常可能只包含一个这样的部门。 原因是在实际情况下，内部六维空间被分割为较小的单元。 我们提供了一个准逼真的，非超对称，非速动，杂散串真空的示例，并将其无质量谱的结构与相应的超对称真空进行了比较。 尽管在某些领域中超对称性被明确打破了，例如，玻色子和费米子系产生了无质量的块状态，但其他领域，尤其是那些导致手性家族的领域，继续表现出费米玻色变性。 在这些扇区中，与超对称情况相比，无质量频谱仅在某些局部或全局U（1）电荷上有所不同。 我们讨论了在这些模型中获得无质量水平的nb = nf的条件。 我们的示例模型包含一个异常的U（1）对称性，该字符串在弦摄动理论中以一个循环的顺序生成了一个diagram图。 我们推测，这个diagram图可能会抵消由单环非消失真空能生成的对应图，并且在这