STK_Matlab的GPS卫星可见性仿真分析

STK二次开发编程中MATLAB部分命令，原Help文档全为英文版，查询相关命令十分不方便，本人将其进行目录翻译，供各位参考，另外需要STK其它学习资料的可以私信

对STK的二次开发用到的各种连接函数命令进行了总结和整理，不仅可以用于matlab的开发，还对C#等的STK调用开发有一定的用处

2012年11月份左右开始着手写这本教程，2013年12月份左右最后一次更新，再到今天，2014年9月份，从刚开始写到现在已经过去两年时间。本来的想法是尽可能完善，尽量多翻译stk帮助文档，可能的话再加上一些仿真算例，但实在是没有那么多时间。虽然很不完善，但目前内容已经涵盖了stk基本模块，作为入手教材是可以的。没必要再在我手里压着了，只有与大家分享，才能获得长久的生命力，我之前的努力也就没有白白付出。现在把word版本提供给大家，大家可以在此基础上继续完善。不限制版权，不限制用途，欢迎各种形式的流传。 我对stk认识很浅，很多地方翻译得不好，敬请见谅。

本文将探索新的策略回测程序，主要是为了尝试不同的技术指标在backtrader平台上的应用，为后续复杂策略的实现做准备。 本文将实现的策略是，当股票放量突破布林线中轨时进行买入，当股票收盘价低于短期均线时卖出。 买入条件中，放量突破布林线中轨具体指的是，当日股票开盘价在布林线中轨下方，收盘价在布林线中轨上方，当日成交量为10日以来的最高量。卖出条件中，短期均线选取为5日线。回测初始资金100000元，单笔操作单位1000股，佣金千分之一，回测时间自2018年1月1日至2020年3月20日。 策略核心代码还是位于策略类的init方法中： def __init__(self):

STK中文教程.zip

STK工具练习4：Walker星座 Walker星座 Walker星座由一组运行于相同轨道周期和倾角的圆轨道卫星组成。每个轨道上的卫星等间距均匀分布，各轨道面间的升交点经度间距也以相同角度平均分布，因此t（卫星数量）=s（同轨道面的卫星个数）×p（轨道面个数）。两条相邻轨道间卫星相对相位由相位参数f确定，f为最东方的卫星至最西方卫星轨道间的“缝隙”数量（360°/t），f为0到p-1的整数。 STK可以快速生成Walker星座。首先，定义“种子星”，然后使用Tools菜单下的Walker选项定义Walker星座。RAAN张角用于定义轨道面的方位，例如定义2个轨道倾角为90°的轨道面，RAAN张角为180°，将生成两个垂直相交的轨道，当RAAN定义为360°时，所有的卫星会在同一个轨道面上。 * *

《Python3.6.8调用STK11.6仿真：从TLE文件读取某个ID号的卫星，外推星历并保存结果为*.xlsx文件》对应的代码 ① 根据如下技术帖子改写： # 《CSDN__奶灰不会飞：Python与STK交互：创建场景，目标和计算目标参数并获取数据.mhtml》 # https://blog.csdn.net/weixin_43534654/article/details/107020445 ② 代码开展的工作总结： 1、 COM对象编程，调试时可看见 COM组件对象 详情； 2、 将 STK 的时间格式 '1 Jan 2022 08:00:00' 转换成了可读性强的 '2022-01-01 08:00:00' 格式； 3、 使用了 pandas 库 第三方包，时刻、半长轴、纬度、经度等数据，进行批量处理； 4、 结果文件存储为 *.xlsx Excel文件。

STK是一款功能强大的专业软件，供航天技术人员快速开发，本书介绍STk的高级功能。

8.6 运动正激波在固壁面的反射 有时会遇到静止气体中有固壁边界，运动激波在静止气体中传播后遇到固壁发生反射的 情况。当激波波阵面到达壁面的瞬间，波后气体会突然受到固壁的压缩。实际上，若把参考 系取在波后气体上，波阵面到达固壁时，相当于壁面突然以速度 向左压缩气体。在绝对 坐标系中，波后气体的伴随速度在固壁处瞬间变为零。因此从壁面开始将出现一道正激波， 即反射激波向左在原波后气体中传播。原波后气体现在成为反射激波的波前气体。反射波所 到之处，波后气体速度 ，状态为 ， 。 若已知初始激波波前参数， ， ， 及 ，欲求激波反射后壁面压力 （即 反射波波后压力）及反射激波的运动速度 （向左）。反射激波波前速度不为 0，为此，把 参考系固结在反射激波波前的气体上。在此参考系内反射波波前气体速度为零，激波速度为 （向左），波后速度为 。因此有 2 2 2 2 2 2 2 2 1 1 1 4 2 2 2 N v v v c                 1 1 343.9m sc RT  3 1 1.1991kg m  1 1 15240 44.31 343.9 N M c    2 1 2 2 1 12693.5m s 1 cN v N              2 5 2 1 1 2 1 2320 10 Pa 1 1 N p p c                     31 2 12 1 1 5.985 7.176kg m 1 2 1 1 c N                    2 2 2 112632K p T R   2 2 6728m sc RT  2 2 2 12693.5 1.887 6728 v M c    1 2 5 20 2 2 2 1 1 6.57 15236 10 Pa 2 p p M p              2 20 2 2 2 1 1 1.712 192843K 2 T T M T            2 v 3 0v  3 p 3  1 0v  1 p 1  1 N 3 p 2 N 2 2 N v 2 v 流 体 力 学 （ 国 科 大 教 材 ） 第 八 章