QT 5.13.1在Linux下的安装程序，包含QtCreator，百度网盘链接+提取码

我们表明，对于i）狄拉克CP违反阶段δ= 0和ii）大气中微子混合参数θ23=π/的固定值，在T2K实验中测得的sin2⁡2θ13= 0.14（0.17）的最佳拟合值相对较大。 如果非标准中微子相互作用（NSI）在相关的ν′e→νée中的影响，|Δm322| = 2.4×10−3 eV2可以与大亚湾结果sin2⁡2θ13= 0.090±0.009调和 并且考虑了νμ→νe振荡概率。

在质子-质子碰撞中，质子能量为13 TeV时，使用矢量玻色子（W，Z）产生的顶夸克对（tt）的相关产量的测量值是使用36.1 fb-1的 大型强子对撞机由ATLAS探测器收集的综合光度。 在具有两个相同或相反符号的轻子（电子或μ子），三个轻子或四个轻子的通道中选择事件，并且每个通道被进一步划分为多个区域，以最大化测量的灵敏度。 使用对所有区域的组合拟合，同时测量ttZ和ttW生产截面。 与标准模型预测一致，生产横截面的最佳拟合值为σtt¯Z= 0.95±0.08stat±0.10syst pb和σtt¯W= 0.87±0.13stat±0.14syst pb。 ttZ截面的测量用于设置有效场论算子的约束条件，这些算符会修改ttZ顶点。

在质子质子碰撞中心处的质子质子碰撞中，用CMS检测器在伪迅速度$$-6.6 <\ eta <-5.2 $ $ -6.6 <η<-5.2的情况下，测量了平均总能量及其强铁和电磁分量。 质量能量$$ \ sqrt {s} = 13 \，\文本{TeV} $$ s = 13TeV。 结果表示为在$$ | \ eta | <2 $$ |η| <2区域中带电粒子多重性的函数。 该测量对在很宽的伪快速区域上由潜在事件结构引起的相关性敏感。 将对撞机实验和超高能宇宙射线物理学中常用的蒙特卡洛事件发生器的预测与数据进行了比较。 所有被考虑的发电机都高估了进入强子的能量比例。

质子-质子碰撞中产生的带电粒子的伪快速度（α）和横向动量（pT）分布在质心能量s = 13 TeV处测量。 对于非弹性事件和具有至少一个带电粒子||| <1的事件，报告|α|| <1.8中的伪快速分布。 对于两个事件类，在伪快速区域|α| <0.5中产生的带电粒子的伪快速密度分别为5.31±0.18和6.46±0.19。 带电粒子的横向动量分布是在0.15 <pT <20 GeV / c和|β| <0.8范围内测量的，至少有一个带电粒子||| <1。 还研究了带电粒子的横向动量谱随事件多重性的变化。 将结果与PYTHIA和EPOS蒙特卡洛发生器的计算结果进行比较。

已经使用具有两个强横冲量（p T）τ轻子强子衰减，至少两个高p T射流以及τ轻子衰变丢失了横向能量的事件进行了新粒子的搜索。 使用质子-质子碰撞的数据执行分析，该数据由CMS实验在2015年以s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV收集，对应于2.1 fb -1的综合光度。 结果用两个物理模型解释。 第一个模型涉及重型右旋中微子Nℓ（ℓ= e，μ，τ），以及在标准模型的左右对称扩展中产生的右旋带电玻色子W R。 假设Nτ质量为W R玻色子质量的0.8（0.2）倍，并且只有Nτ风味有助于W R衰变宽度，则在95％置信水平下排除W R玻色子的质量低于2.35（1.63）TeV。 在第二个模型中，考虑了衰减为ττbb的第三代标量幼体夸克的成对产生。 假设质量低于740 GeV的第三代标量轻质夸克被排除在外，假设该轻质夸克衰减到τ轻质和底部夸克的分枝率为100％。 这是第一次在强子对撞机上搜索第三代马洛纳纳中微子，也是第一次在最终状态下搜索带有一对强子衰变的τ轻子和射流的第三代轻夸克。

在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的pp碰撞下，在Z玻色子的中微子衰变通道中研究了与高能光子相关的Z玻色子的产生（Zγ产生）。 该分析使用的数据样本是2015年和2016年在大型强子对撞机上由ATLAS探测器收集的具有36.1fb-1的综合光度。通过要求显着的横向动量（p T）来选择Z玻色子无形衰减的候选Zγ事件。 双中微子系统与具有大横向能量（ET）的单个孤立光子结合。 Zγ的产生速率是根据光子E T，双中微子系统P T和射流多重性测量的。 在光子E T大于600 GeV的Zγ生产中，正在寻找异常的三重玻色子-玻色子耦合的证据。 相对于标准模型预期，没有观察到过量，并且对ZZγ和Zγγ耦合的强度设置了上限。

中微子质量，物质-反物质不对称性和暗物质的问题可以通过假设马约拉纳质量低于电弱尺度的右旋中微子得以成功解决。 在这项工作中，从LHC的13个TeV质子-质子碰撞中的32.9 fb -1到36.1 fb -1提取的W玻色子的轻子衰变被用来搜索重质中性轻子（HNL），这些轻子是通过与μ子或电子混合而产生的。 中微子。 使用ATLAS检测器以即时和位移的轻子衰变信号进行搜索。 快速签名需要在相互作用点（μμe或eeμ）处产生三个轻子，并在相同风味的相反电荷拓扑上具有否决权。 位移的信号包括来自W玻色子衰变的快速介子，以及要求从相互作用点沿横向平面位移4-300 mm的双峰顶点（μμ或μe）。 该搜索为HNL质量在4.5–50 GeV范围内的HNL与介子和电子中微子的混合设置了约束。

在带有一对带相同或相反电荷的高能电子或介子以及两个高能射流的情况下，进行搜索右手的马约拉那或狄拉克中微子N R和右手的规子玻色子W R。 这些事件是从pp碰撞数据中选择的，该碰撞数据由ATLAS检测器在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时采集的积分光度为36.1 fb-1。 没有观察到与标准模型的明显差异。 结果在左右对称模型的理论框架内进行解释，并且在重的右手W玻色子和中微子质量平面中的质量上设置了下限。 对于马约拉纳和狄拉克N R中微子，被排除的区域扩展到m R R = 4.7 $$ {m} _ {R_R} = 4.7 $$ TeV。

提出了在具有两个相同风味的轻子（e或μ）和两个射流的情况下，搜索重质右旋W玻色子（WR）并分解为重质右旋中微子和带电轻子的搜索方法。 该分析基于质子质子碰撞数据，该数据是2016年大型强子对撞系统CMS合作社收集的，对应的综合光度为35.9 fb-1。 在Dilepton加Dijet系统的不变质量分布中，没有发现超出标准模型预期的显着过量。 假设耦合与标准模型的耦合相同，并且只有一个重的中微子风味NR对WR衰减宽度有显着贡献，则二维mWRmNR $$ \ left（{m} _ {{\ mathrm { W}} _ {\ mathrm {R}}}，{m} _ {{\ mathrm {N}} _ {\ mathrm {R}}} \ right）在95％置信水平下排除的$$质量平面扩展到大约 mWR = 4.4 $$ {m} _ {{\ mathrm {W}} _ {\ mathrm {R}}} = 4.4 $$ TeV，它涵盖了WR玻色子质量以下的大范围右手中微子质量。 该分析提供了迄今为止最严格的WR质量限制。