在发现希格斯玻色子后，提出了一些未来的实验来研究希格斯玻色子的性质，包括两个圆形轻子对撞机CEPC和FCC-ee，以及一个线性轻子对撞机ILC。 我们在测量带电的轻子风味违反希格斯衰变的分支比率时评估了这些对撞机的精确范围$ H \ rightarrow e ^ \ pm \ mu ^ \ mp $$ H→e±μ∓，$$ e ^ \ pm \ tau ^ \ mp $$ e±τ∓和$$ \ mu ^ \ pm \ tau ^ \ mp $$μ±τ∓。 圆形（线性）对撞机给出的分支比率的预期上限为$$ {\ mathcal {B}}（H \ rightarrow e ^ \ pm \ mu ^ \ mp）<1.2〜（2.1）\ 乘以10 ^ {-5} $$ B（H→e±μ∓）<1.2（2.1）×10-5，$$ {\数学{B}}（H \ rightarrow e ^ \ pm \ tau ^ \ mp ）<1.6〜（2.4）\乘以10 ^ {-4} $$ B（H→e±τ∓）<1.6（2.4）×10-4和$$ {\ mathcal {B}}（H \ rightarrow \ mu ^

在左-右孪生希格斯（LRTH）模型的框架中，我们考虑了最近一次在LHC上寻找高质子核共振的约束，并发现重中性玻色子ZH的质量低于2.76 TeV。 在这些约束下，我们研究了希格斯-格格勒耦合生产过程e + e-→ZH，e + e-→νeνe¯H和e + e-→e + e-H，上夸克汤河耦合生产过程e + e- →tt¯H，在e + e-对撞机上，希格斯自耦产生过程e + e-→ZHH和e + e-→νeνe¯HH。 此外，我们研究了希格斯玻色子的主要衰变模式，即h→ff′（f = b，c，τ），VV⁎（V = W，Z），gg，γγ。 我们发现LRTH效应相当大，因此e + e-对撞机上的希格斯玻色子过程可能是LRTH模型的敏感探针。

质子衰变是大统一理论（GUT）最重要的预测之一。 在超对称（SUSY）GUT中，需要抑制通过五维算子进行的质子衰减。 在SO（10）模型中，其中10 + 126‾的希格斯场耦合到费米子，中微子振荡参数（包括CP违规的Pontecorvo–Maki–Nakagawa–Sakata（PMNS）相）可以与Yukawa耦合相关，以生成尺寸5 统一框架中的运营商。 我们展示了抑制的质子衰减如何取决于PMNS相，并强调了PMNS相以及中微子23混合角的精确测量的重要性。 如果在不久的将来在大型强子对撞机中发现SUSY粒子少于大约TeV，并且在不久的将来在Hyper-Kamiokande和DUNE实验中观察到质子衰减，这些将变得尤为重要。

“后sphaleron重生成”是一种新的，深刻的重生成机制，它解释了帕蒂·萨拉姆对称性框架下我们当前宇宙的反物质不对称性。 我们在这里尝试通过恢复一条新颖的对称断裂链并将这种机制嵌入非SUY SO（10）统一理论中，该断裂链以Pati'Salam对称为中间对称断裂步骤，并解决了phapharon的重生和中子现象。 ”以合理的方式反中子振荡。 在我们的模型中，在105到106 GeV和中子的混合时间下，实现了基于规范组SU（2）L？SU（2）R？SU（4）C的Pati Salam对称性。 具有模型参数的反中子振荡过程具有B = 2被发现是“ n-n” 108 – 1010 s，这是在即将进行的实验范围内。 该模型的其他新颖特征包括低尺度右手WR±，ZR规范玻色子，通过经规范的反向（或扩展）跷跷板机制对中微子振荡数据的解释，以及最重要的是TeV尺度彩色六重标量粒子负责可观察到的n？ LHC可能可以访问的n振荡。 我们还将考虑在有色和无色六面体标量的情况下，规范耦合的统一性和质子寿命的估计。

计算雨衰的matlab程序（降雨衰减），基于最新版的ITU-R，适用于仿真无线通信信道，有做卫星链路相关的可供参考，包括使用电子地图ak,降雨率等，代码可直接使用

质子-质子碰撞中希格斯玻色子产生的包容性和差分基准横截面是在H→ZZ *→4ℓ衰减通道中测量的。 质子-质子碰撞数据是在大型强子对撞机以13 TeV的质心能量产生的，并由ATLAS探测器在2015年和2016年记录，对应的综合光度为36.1 fb -1。 与标准模型2的预测一致，H→ZZ *→4ℓ衰变通道中的包含基准横截面被测得为3.62±±0.50（stat）−±0.20 +±0.25（sys）fb。 91±0。 13英尺 还将横截面外推到总相空间，包括所有标准模型希格斯玻色子衰变。 测量了几个对希格斯玻色子的产生和衰变敏感的可观察到的基准截面，包括与希格斯玻色子有关的射流的运动学分布。 在数据与标准模型预测之间找到了很好的一致性。 使用对kappa框架的伪可观察扩展，将结果用于约束希格斯玻色子与标准模型粒子的异常相互作用。

提出了使用大型强子对撞机的ATLAS检测器收集的数据来寻找中性，弱相互作用，长寿命粒子的衰减的方法。 本文的分析使用了2015–2016年记录的s = 13 TeV时质子-质子碰撞数据的36.1 fb-1。 该搜索采用了一种技术，该技术利用两顶点策略和一种仅需要一个顶点并结合检测器中的额外活动的新技术，即可在μon光谱仪中重建衰落成射流的长寿命粒子的顶点，从而提高了使用寿命的灵敏度。 观察到的事件数量与预期的背景一致，并确定了几个基准信号的极限。

使用质子-质子碰撞数据（对应于记录的1fbâ1的综合光度）执行具有DâKS0Ï+Ï€ˆ衰减的B B→DKDK±的模型相关振幅分析 由LHCb在7 TeV的质心能量在2011年。CP违反可观察到的值x±和y±，对CKM角γ敏感，被测量为x x = + 0.027±0.044 0.008 + 0.010±0.001，y == 0.013±0.0480.007 + 0.009±0.003，x + = 0.084±0.045±0.009±0.005，y + =± 0.032±0.048×0.009 + 0.010±0.008，其中第一个不确定性是统计的，第二个系统性不确定性和第三个不确定性是由DKSKS0 ++ amplitude振幅模型的不确定性引起的。 确定包括所有不确定性来源的α值为（84°42 + 49）°。 发现中性D介子混合的影响可忽略不计。

电磁形状因数用于探索核子及其奇异伴侣的内在结构。 在低能量下进行电子散射时，可以推导出核子的电磁矩和半径。 由于超子的不稳定特性，相应的超子实验是有限的。 仅对于一个过程，它就具有优势：中性Sigma超子衰减到Lambda超子以及真实或虚拟光子。 由于相空间有限，由Sigma-Lambda过渡形状因子引起的效应与QED辐射校正竞争，从而衰减了$$ \ varSigma ^ 0 \ rightarrow \ varLambda e ^ + e ^-$$Σ0→Λe+ e -。 这些QED校正在当前工作中得到解决，其评估超出了软光子近似，即在Dalitz图的整个范围内，并且对辐射光子的能量没有限制。

我们已经系统地研究了重质重子手性扰动理论（HBChPT）中自旋32到12的双倍增重的重子跃迁磁矩到下一个到领先的顺序。 过渡磁矩和衰变宽度的数值结果按倒数第二的顺序显示：μΞcc⁎++→Ξcc++ = −2.35μN，μΞcc⁎+→Ξcc+ =1.55μN，μΩcc⁎+→Ωcc+ =1.54μN，ΓΞcc Ξ++→Ξcc++ = 22.0 keV，ΓΞcc⁎+→Ξcc+ = 9.57 keV，ΓΩcc⁎+→Ωcc+ = 9.45 keV。